Статьи автора

Медленные осцилляции поперечного магнетосопротивления в HoTe3

Номер выпуска 1-2 от 14.03.2026

В HoTe3 обнаружены медленные осцилляции магнетосопротивления, периодические по обратному магнитному полю с частотой 3.4 Тл. Температурная зависимость амплитуды осцилляций близка к экспоненциальной даже при низкой температуре, что может являться следствием наличия мягких мод в системе и позволяет оценить скорость рассеяния электронов на них. В области магнитных полей больше 1 Тл осцилляции удается описать как интерференционные, связанные с наличием расщепления зонной структуры из-за бислойной структуры HoTe3. Полученные данные позволили вычислить отношение интегралов перескока между слоями (t⊥) и внутри бислоя (tz), t⊥/tz = 15.6, и оценить их величины t⊥ ∼ 2 мЭв и tz ∼ 0.26 мЭв.

29 0

Воздействие деформации на проводимость квазиодномерного проводника K0.3MoO3 в пайерлсовском состоянии

Номер выпуска 3-4 от 14.03.2026

Исследована проводимость σ квазиодномерного проводника K0.3MoO3 в малых полях в зависимости от температуры и одноосной деформации ε. Обнаружено, что температура пайерлсовского перехода уменьшается при деформации растяжения и увеличивается при сжатии. В пайерлсовском состоянии на зависимостях σ(ε) наблюдается гистерезис. Зависимости свидетельствуют об изменении волнового вектора волны зарядовой плотности (ВЗП) при деформации. Результат находится в кажущемся противоречии с отсутствием эффекта снижения модуля Юнга в K0.3MoO3 при депиннинге волны зарядовой плотности. Показано, что противоречие исчезает, если принять во внимание поперечные компоненты в деформации ВЗП и решетки и трехмерный характер их взаимодействия.

16 0

Взаимодействие волн зарядовой плотности в моноклинной фазе NbS3

Номер выпуска 5-6 от 14.03.2026

В моноклинном политипе NbS3-II, моноклинная b-ось которого совпадает с направлением наибольшей проводимости, при комнатной температуре наблюдаются две волны зарядовой плотности (ВЗП): ВЗП-0 с волновым вектором q0 = 0.5a∗ + 0.352b∗ + 0.5c∗ и ВЗП-1 с волновым вектором q1 = 0.5a∗ + 0.298b∗ + 0.5c∗. Рентгеновские дифракционные картины, полученные в температурном диапазоне 90–500 K, показали, что q0 и q1 зависят от температуры, но для их b∗-координат выполняется соотношение: 2qb∗0 (T )+qb∗ 1 (T ) = const = 1. Сделан вывод, что волновой вектор ВЗП-1 q1 определяется не только нестингом поверхностей Ферми, но и значением q0, подстраиваясь под его вторую гармонику, что свидетельствует о взаимодействии волн зарядовой плотности. Данный вывод подтверждается структурными исследованиями образцов NbS3-II, решетка которых сильно деформирована в связи с высокой концентрацией двойников. В этих образцах ВЗП-0 сохраняется, а волновой вектор ВЗП-1 имеет b∗-компоненту, не связанную с q0.

23 0